${𝑠}_{𝑝}\left(𝑡\right)$ est purement sinusoïdal : son spectre est une unique raie à ${𝑓}_{𝑝}=200\hspace{0.17em}\text{kHz}$.

${𝑠}_{\text{AM}}\left(𝑡\right)={𝐴}_{𝑝}cos\left(2𝜋{𝑓}_{𝑝}𝑡\right)\left(1+𝑘𝑠\left(𝑡\right)\right)$ : son spectre comporte la raie à ${𝑓}_{𝑝}$, entourée de deux bandes latérales, images du spectre du signal $𝑠$ (de largeur $10$⁠$\hspace{0.17em}$⁠$\text{kHz}$) autour de ${𝑓}_{𝑝}$.

En multipliant par ${𝑠}_{𝑝}\left(𝑡\right)$ : ${𝑠}_{𝑖}\left(𝑡\right)=𝑘{𝐴}_{𝑝}^2{cos}^2\left(2𝜋{𝑓}_{𝑝}𝑡\right)\left(1+𝑘𝑠\left(𝑡\right)\right)$. Or ${cos}^2\left(2𝜋{𝑓}_{𝑝}𝑡\right)=\frac{1+cos\left(4𝜋{𝑓}_{𝑝}𝑡\right)}{2}$, donc

Le premier terme redonne le spectre de $𝑠$ en bande de base (autour de $𝑓=0$). Le deuxième terme est une raie à $2{𝑓}_{𝑝}$. Le troisième terme est, comme pour ${𝑠}_{\text{AM}}$, une modulation d’amplitude de $𝑠$ sur la porteuse $2{𝑓}_{𝑝}$ : il donne deux bandes latérales symétriques autour de $2{𝑓}_{𝑝}$, chacune deux fois moins haute que la copie en bande de base (le facteur $𝑘\frac{{𝐴}_{𝑝}^2𝑘}{2}$ du troisième terme se répartissant pour moitié entre les deux bandes latérales).

Après filtrage passe-bas (qui élimine tout ce qui est autour de $2{𝑓}_{𝑝}$), il ne reste que le spectre de $𝑠$ en bande de base :